张量造句

• 不可约张量    具体内容包括：首先，借助角动量耦合理论，将多电子原子哈密顿算符中的自旋-自旋、自旋-其它轨道以及轨道-轨道相互作用全部改用球张量表示，这种球张量形式的优点在于已将原子哈密顿算符中的径向、角向和自旋部分完全分开，从而便于计算矩阵元，而且角向矩阵元可以方便地利用不可约张量理论来进行计算。 本文以双电子原子结构的拉卡理论和类氦离子的非相对论原子结构的计算结果为基础，利用不可约张量...
• 交错张量    共变交错张量场
• 交换张量    运动学交换张量
• 介电张量    当受到各向同性微扰时，我们发现严格的矢量理论所得到的耦合系数表达式中并不包括wei - pinghuang的理论中的偏振耦合项，更确切的说，偏振耦合项正好与因弱导近似而忽略的项相抵消，这就是标量理论所得到结果(有偏振耦合项)与矢量理论在标量近似下的结果(不含偏振耦合项)不一致的原因所在；当各向异性微扰时，我们得到了包含微扰介电张量各个分量的横电磁场耦合波方程，讨论了微扰介电...
• 仿射联络的曲率张量    仿射联络的曲率张量
• 伪张量    而这已经用可传输能量的应力-能量伪张量进行证明过，也可看出辐射是如何将能量往外携带到无限远处。
• 伸缩张量    每种系数各有81个，组成一个四阶张量，称为电致伸缩张量。 电介质的结构对称性可以使电致伸缩张量的非零独立分量大为减少。 唯独伸缩张量率，他只能给出当时文献仅有的R.希尔（Hill）的主轴表示。 首创两点张量抽象记法；在连续介质力学领域率先使用L ie导数；解决了三个本构基本量的正确定义和内蕴表达问题，为研究本构关系打通道路；国际上称他的伸缩张量率结果为“郭氏速率定理”；提出...
• 伸长张量    欧拉伸长张量 该文应用凯莱-哈密顿（CayleyHamilton）定理，给出了极分解中伸长张量和主转动张量的不变性计算通式（二维和三维），以及一般R?希尔（Hill）类应变的不变性算法通式。
• 保形曲率张量    保形曲率张量
• 偏张量    应变偏张量 应力偏张量
• 偏应力张量    偏应力张量 而陈宗基的理论则强调由偏应力张量引起的土骨架流变占很重要的地位，而由球应力张量引起的时间效应是很有限的。
• 共轭度量张量    共轭度量张量
• 共变张量    次共变张量
• 共变交错张量    共变交错张量场
• 共变交错张量场    共变交错张量场
• 剪切应力张量    剪切应力张量
• 动量张量    本文对4维解，尤其是对该4维解所对应的einstein场方程中的能量-动量张量源，进行了详细研究，发现它可以解释为一个温度不为零的球对称星体的外部解。
• 动量密度张量    动量密度张量
• 协变张量    上定义的反对称协变张量场。 更一般的还有协变张量和反变张量。 p次外微分形式(2)是一些微分的外积的线性组合，这些微分的外积是反对称的,即是p阶反对称协变张量,M上p次外微分形式的全体构成一个实数域上的无限维向量空间Ep。 为了保证距离的度量与坐标邻域的选取无关，还要求gij满足二阶协变张量的变换规律，用整体黎曼几何的语言来说,就是在微分流形M上给定了一个由分量gij决定的...
• 单位张量    σ为应力张量，ε为应变张量，tr(`ε)为张量ε的迹，I为单位张量。
• 压力张量    用主应力表示该点静水压力张量的组成则为：P=Pg000Pg000Pg+PS000PS00〖〗0PS，式中：PS称之为构造附加的各向等正应力，又称为构造附加静压力；Pg称之为重力附加的各向等正应力，或重力附加静压力：Pg=13?1+ν1-νσgz式中：σgz为垂直方向上的重力产生的正应力。
• 反变张量    反变张量代数
• 反变张量代数    反变张量代数
• 反对称张量    这类张量叫做反对称张量或斜对称张量。
• 变形速率张量    变形速率张量 式中v为流体微团中任一点的速度矢量；v1、v2和v3分别为平动速度矢量、转动速度矢量和变形速度矢量；δr为流体微团内的线段元矢量；为变形速率张量。 描述变形的特征量是变形速率张量，其对角线分量和非对角线分量的物理意义分别是三个坐标轴上线段元的相对拉伸速率和两两坐标轴之间夹角的三个剪切速率的负值的一半。