连续性条件造句

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依据水量平衡原理及水流连续性条件，建立了支流蓄泄库容关系和支流倒回灌数学模型。
为较好地满足连续性条件的基础上得到光滑的压力解，对压力poissom方程离散式采用了一种修正方法。
对于细长缝隙的情况，考虑了波导壁厚，利用等效原理将缝隙等效为磁流源在主波导和耦合波导中的作用，根据电磁场连续性条件建立积分方程，并用矩量法求解，进而求出耦合器的散射参数。
2 .由于本文所取波函数满足波函数的连续性条件和粒子流的守恒条件，并且计算有限深方形量子线中单电子的能量时需要展开的项数较少，故此波函数也可选为有限深方形量子线中杂质态、激子等问题的包络函数。
使用了变相的或广义简支边的概念，将四周简支局部作用分布载荷矩形板的解、四周简支一边作用分布弯矩矩形板的解及各种具有广义简支边的矩形板的解进行叠加，并应用边界连续性条件，令这样的解满足所有边界条件，得到了任意载荷作用下矩形外伸板的解析解。
基于creen公式和薄翼理论假设导出的升力面方法，采用在螺旋桨拱弧面上分布离散涡、源布置方法预报均匀流场中的螺旋桨的定常性能，螺旋桨尾涡面上压力连续性条件采用近似的kutta条件处理。
前两种波函数形式比较简单，但由于在边界处波函数的河北师范大学硕士学位论文连续性条件和粒子流的守恒条件存在问题，这必将对某些物理量的计算产生影响;第三种波函数在边界处满足波函数的连续性条件和粒子流的守恒条件，但是对于单量子线需要展开的项数很多，计算量太大。
1985年， takeshikodama等人在计算激子的束缚能时把单电子的波函数( x ， y )取为一维有限深方形量子阱中波函数的乘积，这种取法在边界上不满足波函数的连续性条件及粒子流( 1 / m ~ * ) ' ( x , y )的守恒条件。
1996年， s . gangopadhyay等人将波函数用二维傅立叶级数展开，这种取法满足波函数的连续性条件及粒子流( 1 / m ~ * ) ' ( x , y )的守恒条件，但是当考查单量子线时，需要展开的项数很多，计算量很大。
本文通过计算有限深方形量子线中单电子的基态能、第一激发态能和振子强度研究了以二维谐振子本征函数为基展开的波函数以及它在这些问题中的应用，此波函数的显著优点是：在边界处满足波函数的连续性条件和粒子流的守恒条件，并且展开项数少，计算方便。
用连续性条件造句挺难的，這是一个万能造句的方法