入射能量造句

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相反，大部分入射能量都重现为反射波。
只有当入射能量超过10千电子伏时，这些聚变反应的截面才是可观的。
电磁辐照的区域类似于一个散射势，透射率随电子入射能量的变化曲线产生一个反常的台阶结构； 2
通过对与边界发生碰撞的分子进行统计平均，得到了分子反射能量与入射能量以及边界热流密度的关系式。
应用光学模型和以复合核平衡态理论( hauser ? feshbach理论)及激子模型为基础的核反应多步过程的半经典理论，计算了当中子入射能量低于20mev时n + ~ ( 112120 ) sn反应的所有中子入射截面、弹性散射角分布、出射中子能谱以及出射中子双微分截面。
其它的弦模型在计算几率时，忽略了入射能量在pomeron之间的分配，破坏了能量守恒，而且把pomeron作为全同粒子处理，即pomeron之间是不可区分的；然而在处理粒子产生时，这些模型虽然考虑了能量守恒，但是第一个pomeron的粒子产生与其它的pomeron很不一样? ? pomeron在粒子产生时不是全同的。
在利用上述的两种束缚态波函数和两种光学势的基础上，我们研究了一系列的敲出反应：通过对比两种束缚态波函数和光学势，我们得到的结论是：两种束缚态波函数和光学势对反应截面的能量分配谱的贡献都比较好，但尤以波函数_ ( li ) ( r )为佳；光学势v _ ( clu ) + ( r )得到的光谱因子比用woods - saxon势v _ ( ws ) ( r )的结果要好，它不仅能适用于弹性散射，且对敲出反应也能得出比较好的结果；集团的敲出反应是集团表面局域性的表现：在中低能的入射条件下，扭曲效应不能忽略，但入射能量较高时，扭曲效应影响较小，可以用平面波冲量近似的方法。
实验是在中国原子能科学研究院hil串列加速器加速器质谱（ ams ）管道上完成的，利用ams静电偏转技术来分析鉴别束流成份，但是受ams管道静电分析器偏转能力的限制，在离线放射性核束中最高只能使用入射能量为80mev的的cu束。
通过对两种负电子亲和势二次电子发射材料的二次电子发射系数的理论值进行比较和分析，得出：当原电子入射能量较低时，两种材料的二次电子发射系数差值较小；当原电子入射能量较高时，两种材料的二次电子发射系数差值较大，而且随着原电子入射能量的升高，两种材料的二次电子发射系数差值也在增大。
进一步地，利用不同的同位旋相关观测量我们还研究了系统平衡程度问题，发现中子-质子差的快度分布可以探测到入射能量达到400amev时反应系统的平衡程度比100amev入射能量时要高，中心快度区的系统基本达到平衡，而弹、靶快度区则存在明显的入射道效应。
用入射能量造句挺难的，這是一个万能造句的方法
主要模拟结果有： ? )入射离子到达靶面时的能量主要受到了射频辉光放电中阴极壳层西北工业大学硕士学位论文李阳平电压的影响，大部分离子的入射能量在阴极壳层电压值附近，离子溅射时接近于垂直入射;射频辉光放电受到阴极磁场的影响，等离子体中的离子主要集中在靶面溅射坑的上方，且入射离子主要来自这个区域;入射离子在输运过程中和背景气体分子有少量的碰撞，但影响不太大。