ストリーマ造句

• ただし，ストリーマを進展させるための，電圧に下限値が存在すると思われる。
  但是，为了使流光有所进展，电压应该存在下限值。
• 陽極は半径Ｒａの半球棒，ストリーマは半径Ｒｓの円柱を仮定する。
  假设阳极是半径为Ｒａ的半球棒，流光是半径为Ｒｓ的圆柱。
• タングステンワイヤに正の高電圧を印加して正のストリーマコロナを生成した。
  钨丝上印加正的高电压，生成了正的射光电晕。
• 写真によって評価したストリーマ長は，印加電圧と共に線形に増加した。
  通过照片评价的流光长度伴随施加电压而线性增加。
• また，パルスストリーマ放電によるＮＯｘ除去については様々な報告が見られる。
  另外，关于利用脉冲流光放电，除去Ｎｏｘ的报告也有很多。
• 大気ストリーマコロナ放電で生成した非熱プラズマを用いたペルフルオロカーボンの処理
  使用通过大气射光电晕放电生成的非热等离子进行的全氟碳处理
• Ｎ２／ＮＯ放電でＮＯはストリーマ経路沿いに減少した。
  在Ｎ２／ＮＯ放电中，ＮＯ沿着流光路径减少。
• 線対平板電極を用いた大容量水中ストリーマ放電の特性
  使用线对平板电极的大容量水中流光放电的特性
• すなわち電子なだれがストリーマに転換するには，電子電荷として１６ｐＣ以上が必要である。
  也就是说，要将电子雪崩转换为电子流，作为电子电荷必需为１６ｐＣ以上。
• 荷電粒子密度はｚ軸上のストリーマ進展方向にのみ変化し，ストリーマ半径方向では一定とする。
  荷电粒子密度只向ｚ轴上的流光进展方向变化，而在流光半径方向固定不变。
• 荷電粒子密度はｚ軸上のストリーマ進展方向にのみ変化し，ストリーマ半径方向では一定とする。
  荷电粒子密度只向ｚ轴上的流光进展方向变化，而在流光半径方向固定不变。
• （１）一旦放電が開始すると，多少電圧が低下してもストリーマの進展速度は，維持される。
  （１）一旦开始放电，即使电压稍微有些下降，但是还是维持了流光的进展速度。
• このＮＯ除去量の差の原因として，ストリーマ放電とグロー放電の電子温度の差が考えられる。
  除去ＮＯ的含量之差，其原因估计是由流光放电和辉光放电的电子温度差引起的。
• しかしながら，ストリーマ放電発生後にグロー放電が発生する場合のＮＯｘ除去への影響については報告されていない。
  但是，对于在流光放电产生后产生辉光放电时，除去ＮＯｘ所受的影响还没有报告。
• 線対平板電極を用いて大容量水中ストリーマ放電の生成を行い，放電の印加電圧，電極構造への依存性を調べた。
  使用线对平板电极，生成大容量水中流光放电，调查了放电的印加电压、对电极构造的依赖性。
• エネルギー電子の生成は外部印加場により増強されず，唯一の有効なパラメータはストリーマヘッドにおける局所場であろう。
  外部的增加而不会提高能源电子的生成，唯一有效的参数也许是流光头的局部场。
• またパルスストリーマー放電によるＮＯの除去及びガス状有機物（ＶＯＣ）の分解，室内の空気浄化について述べる。
  另外，叙述了通过脉冲射光放电去除ＮＯ以及分解气体状有机物（ＶＯＣ）、净化室内空气。
• そこで，エネルギーがプラズマに蓄積される仕方は，ストリーマ中の活性種（ラジカル，イオン）の密度を変更しないと信じられる。
  因此，本文相信能源被积蓄到等离子中的方法是不变更流光中活性种（原子团、离子）的密度。
• また，シューマンの火花条件式から求めた最低スパークオーバ電圧，ストリーマの進展速度から求めた形成遅れ時間も表示した。
  另外还标注了利用舒曼的火花条件式求出的最低火花放电电压、利用流光的进展速度求出的形成延迟时间。
• その際，電子密度が最大になる点をストリーマの先端と定義し，先端が対向電極に達した時点をもってスパークオーバの発生とする。
  这时，电子密度达到最大的点定义为流光的顶端，把顶端到达对置电极时刻作为火花放电的产生时刻。