反発的日文

• 短絡電流が大きく並列コイルの電流が大きいときには，電流が流れ続ける限り電磁反発板に大きな開極力が働き続け，真空遮断器が再閉極することはない。
  短路电流较大并且并联线圈的电流较大时，只要电流持续流动，就会连续给电磁斥力板施加较大的开极力，真空断路器不会再次闭极。
• 各エッジに仮想的に次の５つの力；（１）方向量子化力，（２）直線化力，（３）長さ保存力，（４）移動系反発力，（５）回転系反発力を働かせる．
  假设在各边中使用如下５个力：（１）方向量子化力，（２）直线化力，（３）保持长度力，（４）移动型反作用力，（５）转动型反作用力。
• 各エッジに仮想的に次の５つの力；（１）方向量子化力，（２）直線化力，（３）長さ保存力，（４）移動系反発力，（５）回転系反発力を働かせる．
  假设在各边中使用如下５个力：（１）方向量子化力，（２）直线化力，（３）保持长度力，（４）移动型反作用力，（５）转动型反作用力。
• 図?６によると，ｂ区のテストハンマー反発度は２０回の計測結果すべてが０であり，ｄ区の反発度は２２．５±４．２（静弾性係数約３３，０００ｋｇ／ｃｍ２に相当）であった。
  根据图－６，在ｂ区２０次测试中测到的测锤回弹度均为０，而在ｄ区回弹度为２２．５±４．２（静弹性模量约相当于３３，０００　ｋｇ／ｃｍ２）。
• 図?６によると，ｂ区のテストハンマー反発度は２０回の計測結果すべてが０であり，ｄ区の反発度は２２．５±４．２（静弾性係数約３３，０００ｋｇ／ｃｍ２に相当）であった。
  根据图－６，在ｂ区２０次测试中测到的测锤回弹度均为０，而在ｄ区回弹度为２２．５±４．２（静弹性模量约相当于３３，０００　ｋｇ／ｃｍ２）。
• 一方，回路電流が小さい図１１では，電磁反発板は超電導コイル電流の減少に連れ自閉力により押し戻されてストロークが小さくなり，回路の全電流が遮断された直後に再閉極している。
  另一方面，在电路电流较小的图１１中，电磁斥力板随着超导线圈电流的减小在自闭力作用下弹回，行程减小，在电路的所有电流被断路后再次闭极。
• 次にメスコネクタ端子部の変位に応じた電磁石と永久磁石の反発磁力および永久磁石間の吸引力が駆動力として働く一方，ばね力とコネクタ端子挿入力が抗力として作用する。
  接着，在与内丝插座端子部分的位移对应的电磁铁和永磁铁的排斥磁力以及永磁铁间的引力作为驱动力起作用，另一方面弹力和插头端子插入力作为阻力起作用。
• ．３＆ｌｔ；Ｂ＆ｇｔ；ねえ．さらに顕著な問題として，エージェントによる反対（．１）が被験者の反発を招き（．２），その結果，被験者間で同調が起こる場合がある（例４）．
  ．３＆ｌｔ；Ｂ＆ｇｔ；就是。更明显的问题是，有时候来自代理的反对（．１）会引起被试的反感情绪（．２），结果有时被试之间会形成一致（例４）。
• 一方，正極性では針先からの放電はギャップ中およびバリア沿面での進展が認められ，針先端間隔が小さいｄ＝１．０ｍｍでは，２針からの放電は互いに反発する方向に傾いて進展した。
  另一方面，正极性时，从针尖开始的放电发展到花隙中及障壁沿面，当针尖端间隔较小ｄ＝１．０ｍｍ时，从２个针处开始的放电沿相互排斥的方向倾斜发展。
• この表式により、通常の電子反発積分のみならず、基底関数にｅｘｐ（ｉｋｒ）が含まれる種々の１、２電子積分について導関数や２次導関数の積分表式の導出まで適用可能となった。
  根据该表达式，不仅对于通常的电子反发积分，而且对于在基本函数内包含ｅｘｐ（ｉｋｒ）的各种一、二电子积分，也可以应用于导函数以及二次导函数的积分表达式。