末态 造句
本文利用多组态dirac - fork ( mcdf )理论方法，通过对辐射跃迁初、末态 电子波函数的独立计算以及在原子态波函数的展开中考虑不同数量的组态波函数，系统地研究了弛豫和相关效应对中性ne原子2p ~ 53s ~ ( 1 . 3 ) p _ 1 ~ o - 2p ~ 6 ~ 1s _ 0电偶极共振和复合跃迁的能量以及跃迁几率的影响，给出了长度和速度两种不同规范下激发态的能量和辐射寿命；以中性ne原子的研究为基础，进一步研究了类ne等电子系列离子( z = 11 - 18 )较低的激发组态2p ~ 53s和基组态2p ~ 6的能级结构以及各能级间的辐射跃迁特性。 这种横向扩张起源于碰撞的初始阶段，但是主要是在碰撞的后期完成，而一些重的粒子，如j 、和，由于具有较小的强子散射截面，几乎不参与末态 强子的再散射，较早的离开碰撞系统，它们所表现出来的横向扩张运动可能是来自碰撞初期部分子阶段的部分子的集体效应的累积结果。 通过计算我们可以得到末态 各个粒子各种可能的信息，在n的不变质量谱上有明显的共振峰出现，在达里兹图的相应位置处事件分布密集，而在其它组态中却没有这种现象，这都说明了n ~ * ( 1440 )的产生。 考虑了两种不同惰况：辐射光沿阶线的轴线偏振k方向x辐射光平行于轴截面偏振（设为二方向山偶极跃迁的选择定则使得体系从初态跃迁到末态 分别为电于的第一于带和第二子带，二名的光电离0截面随光于能量的变化截然不同 本文采用这种分析方法给出的j强衰变j ~ - ~ +和j粒子辐射衰变j ~ - ~ +分波振幅公式，利用cern的蒙特卡罗模拟程序绘出了末态 粒子的角分布和不变质量分布，对分波分析中常用的两种动力学形状因子(中心位垒因子和高斯压低因子)进行了研究比较。 本文利用多重散射的glauber模型，讨论了入射夸克在原子核中传播的多重散射效应，给出了两个不同的核drell - yan过程产生的末态 轻子对横动量平方平均值的差值对入射粒子能量核靶核的依赖性关系，计算结果与e772组的实验数据符合甚好。 第四章利用第三章描述的方法对j ~ - ~ +衰变进行了分波分析，然后用cern程序库中的蒙特卡罗模拟程序和paw软件对各个分波振幅进行了数值计算和绘图，在给出各种分波成分末态 粒子不变质量分布和角分布的基础上，分析了两种形状因子对不变质量分布的影响。 在高能核一核相互作用中，由于部分子间的短程散射过程诱导产生cc对，这些类点cc对形成后，离解的原因有来自于部分子的作用，也有来自于末态 强子物质的诱导。 论文第三章中详细的介绍了cs离子的4d内壳层电子激发组态4d ~ 95s ~ 25p ~ 5 、辐射末态 4d ~ ( 10 ) 5s ~ 25p ~ 4及auger末态4d ~ ( 10 ) 5s ~ 25p ~ 3和4d ~ ( 10 ) 5s5p ~ 4的能级结构及各种可能的辐射和auger衰变过程，获得了与已有的实验结果和相关的半经验准相对论组态相互作用计算结果相符的辐射跃迁能、振子强度以及线宽，预言了4d ~ 95s ~ 25p ~ 5态的以auger衰变为主的auger电子谱的特性。 研究表明：对厂在中心快度区没有明显的快度依赖性，在越靠近边缘快度区， p p呈下降趋势；在对心碰撞或者最小无偏事件中， p p在低横动量区域随着横动量的升高而增大； p随着碰撞对心度的比实验结果表现出稍强的随对心度增大而减小的趋势，尤其是有再散射ujrqmd模型；在中心快度区， p p随着碰撞的质心能量的提高而快速的增大，与实验结果一致；在低能，有末态 粒子再散射的d较好的预言了的：但是在mc能量下，有末态粒子在散射的d所预言的p p值比实验值要小。 用末态 造句挺难的，這是一个万能造句的方法
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